Аккреция

описание

Диаметр аккреционных дисков колеблется от нескольких сотен астрономических единиц до сотен парсеков для активных ядер галактик . Вещество, хранящееся в аккреционных дисках, может на один-два порядка превышать массу аккрецирующего объекта. Эти диски описываются как самогравитирующие диски, потому что они стабилизируются и удерживаются вместе гравитационной силой вещества, хранящегося в них.

Температура кольца аккреционного диска зависит от плотности , вязкости и скорости вращения . Следовательно, он увеличивается в направлении центра и может достигать нескольких миллионов Кельвинов в переходном слое .

В первом приближении профиль излучения аккреционного диска состоит из излучения множества колец разной температуры на разных расстояниях от объекта аккреции и варьируется от инфракрасного до жесткого рентгеновского излучения .

Понимание аккреции

На рынках ценных бумаг покупка облигаций ниже их номинальной или номинальной стоимости считается покупкой с дисконтом, а покупка выше номинальной стоимости – покупкой с премией . В финансах прирост корректирует основу затрат от суммы покупки (дисконта) до ожидаемой суммы погашения при наступлении срока погашения. Например, если облигация приобретается на общую сумму 80% от номинальной суммы, прирост составляет 20%.

Факторинг в учете облигаций

По мере увеличения процентных ставок стоимость существующих облигаций снижается, что означает, что облигации, торгуемые на рынке, снижаются в цене, отражая повышение процентных ставок. Поскольку все облигации подлежат погашению по номинальной сумме, инвестор признает дополнительный доход по облигации, приобретенной с дисконтом, и этот доход признается путем накопления.

Прирост облигаций (Финансы)

Скорость прироста определяется путем деления скидки на количество лет в сроке. В случае облигаций с нулевым купоном , полученные проценты не  начисляются . Хотя стоимость облигации увеличивается в зависимости от согласованной процентной ставки, ее необходимо удерживать в течение согласованного срока, прежде чем ее можно будет обналичить.

Предположим, что инвестор купил облигацию на сумму 1000 долларов за 860 долларов, и срок погашения облигации составляет 10 лет. Между датой покупки облигации и датой погашения инвестор должен признать дополнительный доход в размере 140 долларов США. При покупке облигации 140 долларов записываются на скидку на счет облигации. В течение следующих 10 лет часть из 140 долларов ежегодно реклассифицируется на счет доходов по облигациям, а все 140 долларов отражаются в доходе к дате погашения.

Прирост прибыли (бухгалтерский учет)

Соотношение прибыли на акцию (EPS) определяется как прибыль, доступная держателям обыкновенных акций, деленная на среднее количество обыкновенных акций в обращении, и увеличение относится к увеличению EPS фирмы в результате приобретения.

Краткая справка

Возрастающая стоимость ценной бумаги не может иметь никакого отношения к ее рыночной стоимости.

Примеры аккреции

Например, предположим, что компания генерирует 2 000 000 долларов доступной прибыли для простых акционеров и 1 000 000 акций находятся в обращении; коэффициент прибыли на акцию составляет 2 доллара. Компания выпускает 200 000 акций для покупки компании, приносящей 600 000 долларов прибыли простым акционерам . Новая прибыль на акцию для объединенных компаний рассчитывается путем деления их прибыли в размере 2 600 000 долларов на 1 200 000 акций в обращении, или 2,17 доллара. Инвестиционные профессионалы называют дополнительный доход приростом за счет покупки.

В качестве другого примера, если человек покупает облигацию стоимостью 1000 долларов США по дисконтированной цене 750 долларов США с пониманием, что она будет удерживаться в течение 10 лет, сделка считается увеличивающейся. По облигации выплачиваются первоначальные инвестиции плюс проценты. В зависимости от типа покупки облигации проценты могут выплачиваться через регулярные промежутки времени, например, ежегодно или единовременно по истечении срока погашения. Если покупка облигации является бескупонной облигацией, начисление процентов не производится.

Вместо этого он приобретается со скидкой, такой как первоначальная инвестиция в 750 долларов за облигацию номинальной стоимостью 1000 долларов. По облигации выплачивается  первоначальная номинальная  стоимость, также известная как увеличенная стоимость, в размере 1000 долларов США единовременно при наступлении срока погашения.

Основным примером корпоративных финансов является приобретение одной компании другой. Во-первых, предположим, что прибыль на акцию Корпорации X указана как 100 долларов, а прибыль на акцию Корпорации Y указана как 50 долларов. Когда корпорация X приобретает корпорацию Y, прибыль корпорации X на акцию увеличивается до 150 долларов. Эта сделка привлекает 50% за счет увеличения стоимости.

Краткая справка

Увеличение дисконта – это увеличение стоимости дисконтированного инструмента с течением времени и приближением даты погашения.

Однако иногда долгосрочные долговые инструменты, такие как автокредиты, становятся краткосрочными инструментами, когда ожидается, что обязательство будет полностью погашено в течение одного года. Если человек берет пятилетний автокредит, долг становится краткосрочным инструментом после четвертого года.

Что такое Аккреция?

Наращивание – это постепенный и постепенный рост активов и доходов за счет расширения бизнеса, внутреннего роста компании или слияния или поглощения .

В финансах прирост – это также накопление дополнительного дохода, который инвестор ожидает получить после покупки облигации с дисконтом и удержания ее до погашения. Наиболее известные применения финансового прироста включают бескупонные облигации или  кумулятивные привилегированные акции .

Ключевые моменты

• Прирост относится к постепенному и возрастающему росту активов.
• В финансах прирост – это также накопление дополнительного дохода, который инвестор ожидает получить после покупки облигации с дисконтом и удержания до погашения.
• Скорость прироста определяется путем деления дисконта облигации на количество лет до погашения.

Аккреция звезд

Виды в видимом свете (слева) и инфракрасном (справа) изображениях Трехраздельной туманности , гигантского звездообразующего облака газа и пыли, расположенного на расстоянии 5400 световых лет (1700  пк ) в созвездии Стрельца.

Считается, что звезды образуются внутри гигантских облаков из холодного молекулярного водорода — гигантских молекулярных облаков примерно 300 000  M _☉ и 65 световых лет (20  пк ) в диаметре. На протяжении миллионов лет гигантские молекулярные облака склонны к коллапсу и фрагментации. Затем эти фрагменты образуют маленькие плотные ядра, которые, в свою очередь, превращаются в звезды. Ядра имеют массу от доли до нескольких масс Солнца и называются протозвездными (протосолнечными) туманностями. Они обладают диаметром от 2 000 до 20 000 астрономических единиц (0,01-0,1  пк ) и плотностью частиц примерно от 10 000 до 100 000 / см 3 (от 160 000 до 1 600 000 / куб. Дюйм). Сравните это с плотностью частиц воздуха на уровне моря — 2,8 × 10 19 / см 3 (4,6 × 10 20 / куб. Дюйм).

Первоначальный коллапс протозвездной туманности с солнечной массой занимает около 100 000 лет. Каждая туманность начинается с определенного момента количества движения . Газ в центральной части туманности с относительно низким угловым моментом подвергается быстрому сжатию и образует горячее гидростатическое (несжимающееся) ядро, содержащее небольшую часть массы исходной туманности. Это ядро ​​формирует зерно того, что станет звездой. По мере продолжения коллапса сохранение углового момента требует ускорения вращения падающей оболочки, которая в конечном итоге формирует диск.

Инфракрасное изображение молекулярного истечения от иначе скрытой новорожденной звезды HH 46/47

По мере продолжения падения материала с диска оболочка в конечном итоге становится тонкой и прозрачной, и молодой звездный объект (YSO) становится видимым сначала в дальнем инфракрасном свете, а затем в видимом. Примерно в это время протозвезда начинает синтезировать дейтерий . Если протозвезда достаточно массивная (выше 80  M _J ), слитый водород следующим образом . В противном случае, если его масса слишком мала, объект становится коричневым карликом . Рождение новой звезды происходит примерно через 100 000 лет после начала коллапса. Объекты на этой стадии известны как протозвезды класса I, которых также называют молодыми звездами Т Тельца , эволюционировавшими протозвездами или молодыми звездными объектами. К этому времени формирующаяся звезда уже набрала большую часть своей массы; общая масса диска и остальной оболочки не превышает 10–20% от массы центрального YSO.

Когда звезда с меньшей массой в двойной системе входит в фазу расширения, ее внешняя атмосфера может упасть на компактную звезду, образуя аккреционный диск.

На следующем этапе оболочка полностью исчезает, будучи собранной диском, и протозвезда становится классической звездой типа Т Тельца. Последние имеют аккреционные диски и продолжают аккрецию горячего газа, что проявляется в их спектре сильными эмиссионными линиями. Первые не имеют аккреционных дисков. Классические звезды Т Тельца эволюционируют в звезды Т Тельца со слабыми линиями. Это происходит примерно через 1 миллион лет. Масса диска вокруг классической звезды типа Т Тельца составляет около 1-3% от массы звезды, и она аккрецируется со скоростью 10 -7 до 10 -9  М _☉ в год. Также обычно присутствует пара биполярных форсунок. Аккреция объясняет все специфические свойства классических звезд типа Т Тельца: сильный поток в эмиссионных линиях (до 100% собственной светимости звезды), магнитную активность, фотометрическую переменность и джеты. Эмиссионные линии на самом деле формируются, когда аккрецированный газ ударяется о «поверхность» звезды, что происходит вокруг ее . Джеты являются побочными продуктами аккреции: они уносят избыточный угловой момент. Классическая стадия Т Тельца длится около 10 миллионов лет. Есть только несколько примеров, так называемый Диск Питера Пэна, где аккреция длится более 20 миллионов лет. Диск в конце концов исчезает из — за аккреции на центральную звезду, формирования планеты, выбрасывания струями и photoevaporation путем ультрафиолетового излучения центральной звезды и близлежащих звезд. В результате молодая звезда становится звездой типа Т Тельца со слабыми линиями , которая за сотни миллионов лет эволюционирует в обычную звезду, подобную Солнцу, в зависимости от ее начальной массы.

Стоматология «Аккреция» в Московском районе у метро Электросила

Запись на приём круглосуточно инстаграм @akkrecia_stom

Стоматолог – один из немногих врачей, к которому необходимо обращаться до появления симптомов заболевания. К сожалению, многие люди недооценивают серьезность последствий стоматологических осложнений.

Тем не менее, печальная медицинская статистика свидетельствует о том, что несвоевременное обращение к стоматологу часто становится причиной необходимости хирургических вмешательств, а также возникновения критических ситуаций, негативно влияющих на организм.

Регулярное посещение врача – стоматолога, а также профилактика и правильный уход за полостью рта помогут сохранить здоровье зубов на долгие годы и избежать всевозможных осложнений.

Многие считают, что стоматология имеет узкую направленность и касается только лечения или удаления зубов. Однако эта отрасль медицины изучает многие проблемы:

• Заболевания десен;
• Проблемы с челюстью и челюстными сочленениями;
• Неправильный прикус.

Материалы по теме

Загадочные черные дыры

Примерами подобных объектов являются радиогалактики Дева А и Лебедь А. Хотя второй класс объектов был первоначально ассоциирован с обычными звездами, последующие исследования показали, что это далеко не так. Спектроскопия “радиозвезд” показала, что такие объекты обладают крайне необычными спектрами, первоначально не удавалось идентифицировать ни одну из спектральных линий. Лишь спустя некоторое время теоретики догадались, что необычный спектр подобных радиозвезд вызван их огромным красным смещением. Следовательно, такие объекты удалены от земного наблюдателя на огромные расстояния – многие миллиарды световых лет. Стало очевидно, что радиозвезды представляют собой ультраяркие галактики с необъяснимо высокой светимостью. Подобные радиозвезды получили название квазары или квазиозвездные объекты. Самым известным из них является квазар 3С273, видимая яркость которого в оптическом диапазоне достигает 13 звездной величины. Долгое время в объяснение физической природы квазаров соперничали две точки зрения: очень массивные молодые галактики с большим темпом звездообразования и аккреционные диски СЧД. Накопление фотометрической информации показало, что квазары обладают большой переменностью в оптическом диапазоне на интервале из нескольких дней или месяцев. По причине конечной скорости света подобная переменность означала, что размер источника огромной светимости квазаров заключен в пределах лишь нескольких парсек. Окончательно версия СЧД в центрах галактик как источника излучения квазаров стала преобладать после того, как снимки космического телескопа “Хаббл” показали, что часто окрестности квазаров представляют собой спиральные рукава.

Пример гигантской системы двойной сверхмассивной черной дыры OJ287

Масса СЧД заключена в пределах от нескольких миллионов масс Солнца до нескольких триллионов масс Солнца. Промежуточным типом массивных черных дыр между СЧД и обычными черными дырами звездных масс являются черные дыры, которые формируются в центрах шаровых скоплений. В настоящее время российская астрономия выходит на лидирующие позиции в изучении и каталогизации СЧД. В ближайшее время ожидается запуск космической обсерватории “Спектр-РГ”, которая проведет многолетний обзор всего неба в рентгеновском диапазоне. Ожидается, что эта обсерватория проведет перепись почти всех СЧД во Вселенной – их число близко к нескольким миллионам. Для сравнения немецкая космическая обсерватория “Росат” в 90-х годах 20 века зарегистрировала рентгеновское излучение примерно у нескольких десятков тысяч СЧД. Кроме того, большой вклад в изучение квазаров внесла космическая обсерватория “Спектр-Р”, которая работает в радиодиапазоне. По её наблюдениям эффективная температура аккреционных дисков квазаров составляет 10-40 триллионов Кельвинов. К сожалению, этой радиоастрономической обсерватории с рекордно большой базой не удалось провести наблюдения аккреционного диска СЧД в центре нашей галактики. Помешало фоновое излучение густых облаков, состоящих из межзвездных облаков газа и пыли. В связи с этим изучение объекта будет осуществляться с помощью будущей космической обсерватории “Миллиметрон”. Похожие наблюдения в настоящее время пытаются проводить с помощью проекта Event Horizon Telescope.

Подробная лекция о проекте “Спектр-Р”

Проявления

Нерешенная проблема в физике :

Джеты аккреционного диска: почему диски, окружающие определенные объекты, такие как ядра активных галактик , испускают струи вдоль своих полярных осей? Эти джеты используются астрономами для всего, от избавления от углового момента в формирующейся звезде до реионизации Вселенной (в активных ядрах галактик ), но их происхождение до сих пор не совсем понятно.

(больше нерешенных задач по физике)

Аккреционные диски — повсеместное явление в астрофизике; активные ядра галактик , протопланетные диски и гамма-всплески — все это связано с аккреционными дисками. Эти диски очень часто вызывают астрофизические джеты, приходящие из окрестностей центрального объекта. Струи — это эффективный способ для системы звездный диск терять угловой момент без потери слишком большой массы .

Самые впечатляющие аккреционные диски, встречающиеся в природе, — это диски активных ядер галактик и квазаров , которые считаются массивными черными дырами в центре галактик. Когда вещество попадает в аккреционный диск, оно следует по траектории, называемой линией тендекса , которая описывает внутреннюю спираль. Это связано с тем, что частицы трутся и отскакивают друг от друга в турбулентном потоке, вызывая нагрев от трения, который излучает энергию, уменьшая угловой момент частиц, позволяя частице дрейфовать внутрь, приводя в движение внутреннюю спираль. Потеря углового момента проявляется как уменьшение скорости; при более низкой скорости частица должна перейти на более низкую орбиту. Когда частица падает на эту нижнюю орбиту, часть ее гравитационной потенциальной энергии преобразуется в увеличенную скорость, и частица набирает скорость. Таким образом, частица потеряла энергию, хотя теперь движется быстрее, чем раньше; однако он потерял угловой момент. По мере того, как частица движется все ближе и ближе, ее скорость увеличивается, по мере увеличения скорости увеличивается нагрев от трения, поскольку все больше и больше потенциальной энергии частицы (относительно черной дыры) излучается; аккреционный диск черной дыры достаточно горячий, чтобы испускать рентгеновские лучи за пределами горизонта событий . Считается, что большая светимость квазаров является результатом аккреции газа сверхмассивными черными дырами. Эллиптические аккреционные диски, образующиеся при приливном разрушении звезд, могут быть типичными для ядер и квазаров галактик. Процесс аккреции может преобразовать от 10 до 40 процентов массы объекта в энергию по сравнению с примерно 0,7 процента в процессах ядерного синтеза . В тесных двойных системах более массивный первичный компонент эволюционирует быстрее и уже стал белым карликом , нейтронной звездой или черной дырой, когда менее массивный компаньон достигает состояния гиганта и превышает свою полость Роша . Затем поток газа развивается от звезды-компаньона к главному элементу. Сохранение углового момента предотвращает прямой поток от одной звезды к другой, и вместо этого образуется аккреционный диск.

Аккреционные диски, окружающие звезды типа Т Тельца или звезды Хербига , называются протопланетными дисками, потому что они считаются прародителями планетных систем . Аккрецированный газ в этом случае исходит из молекулярного облака , из которого образовалась звезда, а не из звезды-компаньона.

Взгляд художника на звезду с аккреционным диском

Анимация аккреции черной дыры

Эта анимация суперкомпьютерных данных переносит вас во внутреннюю зону аккреционного диска черной дыры звездной массы.

На этом видео показано, как художник запечатлел пыльный ветер, исходящий от черной дыры в центре галактики NGC 3783 .

Аккреция в магнитном поле

При аккреции плазмы на небесное тело, обладающее собственным магнитным полем, механизмы аккреции определяются магнитогидродинамическим взаимодействием плазмы с магнитным полем.

Если давление магнитного поля в окрестностях небесного тела превышает газовое давление аккрецируемой плазмы, то аккреция останавливается на расстоянии альвеновского радиуса, то есть на границе магнитосферы, и направляется на магнитные полюса небесного тела. Необходимым условием аккреции плазмы на магнитные полюса является её проникновение внутрь магнитосферы, которое происходит за счёт развития магнитогидродинамических неустойчивостей типа неустойчивости Рэлея — Тейлора.
Граница магнитосферы (магнитопауза) определяется условием равенства давлений магнитного поля и набегающей плазмы, то есть радиус магнитосферы (альфвеновский радиус

rA{\displaystyle r_{A}}

) определяется соотношением:

18πB2(rA)=12ρV2(rA),{\displaystyle {1 \over {8\pi }}B^{2}(r_{A})={1 \over 2}\rho V^{2}(r_{A}),}

где

B{\displaystyle B}

 — магнитное поле небесного тела,

ρ{\displaystyle \rho }

и

V{\displaystyle V}

 — соответственно плотность и скорость потока набегающей плазмы.

Пределы светимости аккреции

Для данного объекта светимость аккреции не может превышать определенного значения, т.е. темп аккреции не может быть максимально большим. Действительно, существует физический предел для потока энергии, который может исходить от объекта-аккретора, потому что помимо этого давления излучения, создаваемого аккреционной светимостью, достаточно, чтобы уравновесить эффект силы тяжести, притягивающий сросшееся вещество. Этот предел светимости аккреции называется светимостью Эддингтона , или пределом Эддингтона, в честь известного британского астрофизика Артура Эддингтона .
M˙{\ displaystyle {\ dot {M}}}

Аналитические модели аккреционных дисков супер-Эддингтона (тонкие диски, польские пончики)

Теория высоко супер-Эддингтон черной дыры аккреции M » M _Эдд , был разработан в 1980 — х годах по Абрамовичем, Jaroszynski, Пачинский , Сикора и других с точки зрения«польских пончики»(название было придумано Rees). Польские пончики — это аккреционные диски с низкой вязкостью, оптически толстые, поддерживаемые радиационным давлением, охлаждаемые адвекцией . Они радиационно очень неэффективны. Польские пончики по форме напоминают толстый тор (пончик) с двумя узкими воронками по оси вращения. Воронки коллимируют излучение в пучки сверхэддингтоновской светимости.

Тонкие диски (название придумано Колаковской) имеют только умеренные суперэддингтоновские скорости аккреции,
M ≥ M _Edd , скорее дискообразную форму и почти тепловые спектры. Они охлаждаются адвекцией и радиационно неэффективны. Их представили Абрамович, Ласота, Черни и Шушкевич в 1988 году.

Нерешенная проблема в физике :

QPO аккреционного диска: Квазипериодические колебания происходят во многих аккреционных дисках, причем их периоды кажутся масштабируемыми как величина, обратная массе центрального объекта. Почему существуют эти колебания? Почему иногда возникают обертоны и почему они появляются с разным соотношением частот у разных объектов?

(больше нерешенных задач по физике)

Подготовка

Схема аккреционного диска, образовавшегося вокруг белого карлика (справа) в двойной системе .

Изучение образования аккреционных дисков началось в 1940-х годах . Модели были выведены из основных физических принципов . Чтобы соответствовать наблюдениям, эти модели должны были предположить существование неизвестного механизма, объясняющего перераспределение углового момента . Итак, если материя должна упасть внутрь, она должна потерять не только гравитационную энергию , но и угловой момент . Поскольку полный угловой момент диска сохраняется, потеря углового момента массы, падающей к центру, должна быть компенсирована увеличением углового момента массы, расположенной далеко от центра. Другими словами, угловой момент должен быть перенесен наружу, чтобы материал мог срастаться.

С одной стороны, было ясно, что вязкие силы в конечном итоге заставят материю, падающую к центру, нагреться и излучить часть своей гравитационной энергии ( вязкое трение ).

С другой стороны, одной только вязкости было недостаточно, чтобы объяснить перенос углового момента к внешним частям диска. Вязкость, повышенная турбулентностью, считалась механизмом, ответственным за такое перераспределение углового момента, хотя происхождение самой турбулентности до конца не изучено. Традиционный феноменологический подход имеет регулируемый параметр, описывающий эффективное увеличение вязкости, вызванное турбулентными завихрениями в диске.

В 1991 году, с повторным открытием магнитовращательной неустойчивости , С.А. Бальбус и Дж. Ф. Хоули установили, что слабо намагниченный аккреционный диск вокруг тяжелого и компактного центрального объекта будет очень нестабильным, обеспечивая прямой механизм перераспределения углового момента.

Двойная звезда

Двумерное представление долей Роша двойной системы. Точка соприкосновения двух лепестков соответствует точке Лагранжа .

Также возможно наблюдать образование аккреционного диска в некоторых двойных звездных системах , особенно в системе, где один из спутников намного массивнее другого. Таким образом, самая массивная звезда (A) становится гигантом раньше, чем ее менее массивный компаньон, звезда B. Если звезда A полностью заполняет свою горную долю , постепенно происходит перенос массы A в B. В этом случае материя покидает долю звезды A и попадает на звезду B через точку Лагранжа . Материя не упадет прямо на звезду B из-за вращения системы вокруг себя и инерции перенесенного вещества [ см.  желаемый] . Вместо этого он примет спиральную траекторию, которая заставит его сформировать диск материи вокруг звезды B, таким образом образуя аккреционный диск.

Геометрия

Топографическое выражение аккреционного клина образует выступ, который может перекрывать бассейны накопленных материалов, которые в противном случае были бы перенесены в траншею с перекрывающей плиты. Аккреционные клинья являются домом для меланжа , сильно деформированных пакетов горных пород, которым не хватает связного внутреннего слоистого слоя и связного внутреннего порядка.

Внутренняя структура аккреционного клина похожа на структуру тонкокожего переднего упорного пояса. Серии толчков, приближающихся к траншее , образуются с самыми молодыми и наиболее внешними конструкциями, которые постепенно поднимают более старые, более внутренние, толчки.

Форма клина определяется тем, насколько легко клин разрушится вдоль его базального выреза и внутри; это очень чувствительно к давлению поровой жидкости . Этот отказ приведет к образованию зрелого клина, имеющего в поперечном сечении равновесную треугольную форму критического конуса . Как только клин достигает критического сужения, он сохранит эту геометрию и превратится только в более крупный аналогичный треугольник .

Аккреция в однородной среде

Для неподвижной относительно тела газовой среды аккреция сферически симметрична. В случае излучающих тел (звёзд) сферически симметричная аккреция газа возможна только при условии, что светимость тела не превышает критическую светимость, то есть гравитационные силы превышают давление излучения тяготеющего тела.

Для движущихся гравитирующих тел аккреция близка к сферически симметричной при скорости движения тела меньшей скорости звука в среде. При сверхзвуковых скоростях движения гравитирующего тела сквозь газовую среду, аккреция на него происходит в конусе, расположенном позади тела (точнее, позади вектора скорости тела) и ограниченном вызванной им ударной волной.

Аналитические модели субэддингтоновских аккреционных дисков (тонкие диски, ADAF)

Когда темп аккреции ниже Эддингтонаи очень высокая непрозрачность, формируется стандартный тонкий аккреционный диск. Он геометрически тонкий в вертикальном направлении (имеет дискообразную форму) и состоит из относительно холодного газа с незначительным давлением излучения. Газ спускается вниз по очень узким спиралям, напоминающим почти круглые, почти свободные (кеплеровские) орбиты. Тонкие диски относительно светятся и имеют тепловые электромагнитные спектры, то есть не сильно отличаются от спектров суммы черных тел. Радиационное охлаждение очень эффективно для тонких дисков. Классическая работа Шакуры и Сюняева 1974 г. о тонких аккреционных дисках — одна из наиболее часто цитируемых работ в современной астрофизике. Тонкие диски были независимо разработаны Линден-Беллом, Принглом и Рисом. Прингл внес за последние тридцать лет многие ключевые результаты в теорию аккреционного диска,и написал классический обзор 1981 года, который в течение многих лет был основным источником информации об аккреционных дисках и до сих пор очень полезен.

Моделирование Дж. А. Марком оптического внешнего вида черной дыры Шварцшильда с тонким (кеплеровским) диском.

Полностью общая релятивистская трактовка, необходимая для внутренней части диска, когда центральным объектом является черная дыра , была предоставлена ​​Пейджем и Торном и использована для создания смоделированных оптических изображений Люмине и Марком, , в котором, хотя такая система по своей природе симметрична, ее изображение не является таковым, потому что релятивистская скорость вращения, необходимая для центробежного равновесия в очень сильном гравитационном поле около черной дыры, вызывает сильное доплеровское красное смещение на удаляющейся стороне. будет справа), тогда как на приближающейся стороне будет сильное синее смещение. Из-за искривления света диск кажется искаженным, но черная дыра нигде не скрывает его.

Когда скорость аккреции ниже Эддингтона и очень низкая непрозрачность, формируется ADAF. Этот тип аккреционного диска был предсказан Ичимару в 1977 году. Хотя статья Ичимару в значительной степени игнорировалась, некоторые элементы модели ADAF присутствовали во влиятельной статье 1982 года о ионных торах Риса, Финни, Бегельмана и Блэндфорда. ADAF начали интенсивно изучаться многими авторами только после их повторного открытия в середине 1990-х годов Нараяном и Йи и независимо Абрамовичем, Ченом, Като, Ласотой (который придумал название ADAF) и Регевом. Наиболее важный вклад в астрофизические приложения ADAF был сделан Нараяном и его сотрудниками. ADAF охлаждаются адвекцией (тепло, захваченное веществом), а не излучением. Они очень радиационно неэффективны, геометрически вытянуты, по форме похожи на сферу (или «корону»).), а не диск, и очень горячий (близкий к вириальной температуре). Из-за низкой эффективности АДАФ намного менее светятся, чем тонкие диски Шакура – ​​Сюняева. ADAF испускают степенное, нетепловое излучение, часто с сильной комптоновской составляющей.

Черная дыра с короной, источник рентгеновского излучения (концепция художника).

Размытие рентгеновских лучей около Черной дыры ( NuSTAR ; 12 августа 2014 г.).

Предоставлено: НАСА / Лаборатория реактивного движения — Калтех.

Обзор

Модель аккреции , что Земля и другие планеты земной группы, образованные из метеоритного материала был предложен в 1944 году Отто Шмидт , а затем теории протопланетного от Уильяма Мак — Кри (1960) и , наконец, теория захвата от Майкла Woolfson . В 1978 году Эндрю Прентис возродил первоначальные лапласианские идеи о формировании планет и разработал современную лапласовскую теорию . Ни одна из этих моделей не оказалась полностью успешной, и многие из предложенных теорий были описательными.

Модель аккреции 1944 года Отто Шмидта получила дальнейшее количественное развитие в 1969 году Виктором Сафроновым . Он подробно рассчитал различные стадии формирования планет земной группы. С тех пор модель получила дальнейшее развитие с использованием интенсивного численного моделирования для изучения скопления планетезималей . Сейчас принято считать, что звезды образуются в результате гравитационного коллапса межзвездного газа . До коллапса этот газ в основном имел форму молекулярных облаков, таких как туманность Ориона . Когда облако схлопывается, теряя потенциальную энергию, оно нагревается, приобретая кинетическую энергию, а сохранение углового момента гарантирует, что облако образует сплюснутый диск — аккреционный диск .

Похожие записи:

Двойка мечей Карта радости и покоя: 4 жезлов и ее значения в различных раскладах таро Откуда прилетел астероид, который убил динозавров? Закон хаббла Влияние светил на судьбу: как определить солнечные и лунные знаки зодиака? Новолуние в августе 2020 года